Определение удельного заряда электрона методом магнетрона

Министерство  Российской Федерации по связи и  информатизации

 

Сибирский Государственный  Университет Телекоммуникаций и  Информатики

 

Межрегиональный центр  переподготовки специалистов

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

                                       Лабораторная работа № 4.1

                                           физика

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Выполнил: Шулепов Д. В.

                                                                      

                                                       2010

                                              Работа 4.1.

Определение удельного заряда электрона методом магнетрона

1. Цель работы

Познакомиться с законами движения заряженных частиц в электрическом  и магнитном полях, определить удельный заряд электрона с помощью  цилиндрического магнетрона.

2. Основные теоретические сведения

Магнетроном называется электровакуумное устройство, в котором движение электронов происходит во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях. Магнетрон является источником электромагнитного излучения СВЧ диапазона.

 

В нашей работе магнетрон представляет собой радиолампу - диод прямого накала, электродами которой являются коаксиальные цилиндры. Радиолампа помещена во внешнее магнитное поле, создаваемое соленоидом с током (рис.1).

При этом силовые линии электрического поля имеют радиальное направление, а линии магнитной индукции совпадают  с осью электродов (рис.2).

Движение электрона в электромагнитном поле подчиняется второму закону Ньютона:

                                              (1)

где r - радиус- вектор, m - масса электрона,  e - абсолютная величина заряда электрона, V - скорость электрона, E - вектор напряженности электрического поля, В - вектор индукции магнитного поля.

Траектория движения заряженной частицы  в электромагнитном поле существенно  зависит от величины удельного заряда- отношения заряда к массе частицы. Уравнение траектории можно получить из решения уравнения (1), но даже в случае цилиндрической симметрии это уравнение не имеет решения в аналитическом виде.

Рассмотрим на качественном уровне движение электрона в цилиндрическом магнетроне. Для упрощения предположим, что электроны вылетают из катода с нулевой начальной скоростью, их движение происходит в плоскости, перпендикулярной оси электродов, а радиус катода много меньше радиуса анода.

При протекании тока в цепи накала в результате термоэлектронной эмиссии  с катода в лампе образуются свободные  электроны. Эмиттированные катодом  электроны под действием электрического поля движутся к аноду, и в анодной цепи возникает электрический ток. Постоянный ток в обмотке соленоида создает магнитное поле, искривляющее траекторию движения электронов.

Выясним характер движения электронов в магнетроне. В электрическом  поле на электрон действует сила F = eE, вынуждающая его двигаться с ускорением в направлении, противоположном вектору Е. Эта сила совершает работу, которая ид.т на изменение кинетической энергии электрона. Скорость электронов вблизи анода может быть найдена из закона сохранения энергии:

                              (2)

где U_a - анодное напряжение лампы.

В магнитном поле сила действует  на движущийся электрон F=-e[VB] и направлена перпендикулярно скорости электрона. Эта сила не совершает механической работы над электроном, а только изменяет направление вектора скорости и вынуждает электрон двигаться с центростремительным ускорением по окружности. В нашей модели предполагается, что V ^ B. Применяя второй закон Ньютона, получим:

                                  (3)

Отсюда выразим радиус окружности:

                                       (4)

В магнетроне электрон движется в  скрещенных электрическом и магнитном  полях. В отсутствии магнитного поля траектории движения электронов приведены на рис. 3а. При наложении “слабого” магнитного поля траектории электронов искривляются, но все электроны долетают до анода, как показано на рис. 3б.

 

Увеличивая индукцию магнитного поля, можно получить ситуацию, когда электрон, двигаясь по криволинейной траектории, едва не коснется анода и возвратится на катод, как на рис 3в. Криволинейная траектория в этом случае напоминает окружность, радиус которой для электрона вблизи анода приблизительно равен половине радиуса анода

                                   (5)

где  значение скорости в соответствии с формулой (2) равно

             (6)

Анодный ток при этом прекращается.

Таким образом, если известна индукция критического магнитного поля при определенном анодном напряжении, то из формул  (5) и (6) можно рассчитать удельный заряд электрона

                                      (7)

 При дальнейшем увеличении магнитного поля электроны, двигаясь по криволинейным замкнутым траекториям, удаляются от катода на меньшие расстояния и не долетают до анода, как показано на рис. 3г.

Для определения удельного заряда электрона по формуле (7) нужно, задавая  величину анодного напряжения, найти значение индукции критического магнитного поля, при котором анодный ток уменьшается до нуля. В данной работе измеряется ток соленоида. Индукция магнитного поля соленоида связана с силой тока соотношением

                                 (8)

где N-число витков, l-длина соленоида. В результате расчетная формула для удельного заряда электрона принимает вид:

                                   (9)

Теоретическая зависимость анодного тока от силы тока в соленоиде для идеального магнетрона приведена на рис.4 (штриховая линия). Здесь же сплошной линией изображена реальная зависимость. Пологий спад анодного тока обусловлен следующими причинами: влиянием краевых эффектов, неоднородностью магнитного поля, некоаксиальностью электродов, падением напряжения вдоль катода, разбросом по скоростям эмиттированных электронов и т.д. Разумно предположить, что критическое значение тока соответствует максимальной скорости изменения анодного тока.

Для нахождения этой величины нужно  построить график  зависимости  производной анодного тока по току соленоида DI_a/DI_c от тока соленоида I_c.

.

Максимум построенной функции  соответствует критической силе тока в соленоиде (рис.5).

3. Описание лабораторной  установки

 

Установка состоит из магнетрона, представляющего собой соленоид с помещенной внутри радиолампой. Конструктивно  анод лампы имеет форму цилиндра, вдоль оси которого расположена нить накала, являющаяся катодом. Электрическая схема установки приведена на рис.6.

Соленоид подключается к источнику постоянного напряжения, а ток соленоида фиксируется амперметром. Справа изображены источник напряжения и приборы, регистрирующие параметры анодной цепи.

 

4. Задание

1. Подайте на лампу анодное  напряжение. Запишите его величину  в лабораторный журнал. Запишите  значение анодного тока.

2. Изменяя силу тока в соленоиде,  снимите зависимость анодного  тока от тока соленоида. Данные занесите в таблицу.

3. По данным таблицы постройте  зависимость анодного тока от  тока соленоида.

4. Графически продифференцируйте  эту зависимость. Определите критическое  значение тока соленоида.

5. По формуле (9) рассчитайте величину  удельного заряда электрона. Длина соленоида 10 см, число витков 1500, радиус анода лампы равен 5 мм.

6. Сделайте выводы по выполненной  работе.

5. Выполнение

1. Подаем на лампу анодное напряжение . Анодный ток при этом равен .

2. Изменяем силу тока в соленоиде,  снимаем зависимость анодного тока от тока соленоида (рис.7). Данные заносим в таблицу №1.

 

 

Рис.7

Таблица №1. Зависимость анодного тока от тока соленоида

 

0	0,58340
80	0,01379
160	0,00625
240	0,00625
320	0,00625
400	0
480	0
560	0
640	0
720	0
800	0

 

 

3. По данным таблицы построим зависимость анодного тока от тока соленоида.

 

 

4. Графически продифференцируем  эту зависимость. Определим критическое значение тока соленоида.

 

 

5. По формуле (9) рассчитаем величину удельного заряда электрона. Длина соленоида 10 см, число витков 1500, радиус анода лампы равен 5 мм.

,

,

,

,

,

- магнитная постоянная.

Получим:

 

6. Сделаем выводы по выполненной работе. Проверим с табличными данными:

, ,

.

Значение удельного заряда, определенное опытным путем, совпало с табличным  значением.

5. Контрольные вопросы

1. Что такое магнетрон и как  он работает?

2. Изобразите направление электрического и магнитного полей в магнетроне и траектории движения электронов.

3. Какие силы действуют на  электрон в магнетроне? Укажите  направление сил, действующих  на электрон в магнетроне. Запишите  второй закон Ньютона для электрона  в магнетроне.

4. Сделайте вывод рабочей формулы.

5. Какие графики нужно построить  в данной работе? Поясните ход  экспериментальных кривых.

6. Контрольные вопросы

1. Что такое магнетрон  и как он работает?

Магнетроном называется электровакуумное устройство, в котором движение электронов происходит во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях. Магнетрон является источником электромагнитного излучения СВЧ диапазона.

 

В нашей работе магнетрон представляет собой радиолампу - диод прямого  накала, электродами которой являются коаксиальные цилиндры. Радиолампа помещена во внешнее магнитное поле, создаваемое соленоидом с током (рис.1).

При протекании тока в цепи накала в результате термоэлектронной эмиссии  с катода в лампе образуются свободные  электроны. Эмиттированные катодом электроны под действием электрического поля движутся к аноду, и в анодной цепи возникает электрический ток. Постоянный ток в обмотке соленоида создает магнитное поле, искривляющее траекторию движения электронов.

 

2. Изобразите направление электрического и магнитного полей в магнетроне и траектории движения электронов.

Силовые линии электрического поля имеют радиальное направление, от анода к катоду (анод – положительно заряженный электрод, внешний цилиндр, катод – внутренний отрицательно заряженный электрод), а линии магнитной индукции совпадают с осью электродов (рис.2). На рисунке силовые линии магнитного поля направлены перпендикулярно плоскости рисунка на нас (кружок с точкой). Это означает, что ток в обмотках соленоида по правилу правого буравчика идет против часовой стрелки.

В магнетроне электрон движется в  скрещенных электрическом и магнитном  полях. В отсутствии магнитного поля траектории движения электронов приведены  на рис. 3а. При наложении “слабого” магнитного поля траектории электронов искривляются, но все электроны долетают до анода, как показано на рис. 3б.

 

Увеличивая индукцию магнитного поля, можно получить ситуацию, когда электрон, двигаясь по криволинейной траектории, едва не коснется анода и возвратится на катод, как на рис 3в. Криволинейная траектория в этом случае напоминает окружность, радиус которой для электрона вблизи анода приблизительно равен половине радиуса анода. При дальнейшем увеличении магнитного поля электроны, двигаясь по криволинейным замкнутым траекториям, удаляются от катода на меньшие расстояния и не долетают до анода, как показано на рис. 3г.